Karekök ortalama

${\displaystyle k_{\text{g}}=\left[{\sqrt {\langle {Ni \over N}\rangle }}-1\right]X100}$

${\displaystyle k}$

${\displaystyle K_{\text{gort}}=\left[{k_{\text{g1}}+k_{\text{g2}}+k_{\text{g3}}+\ldots +k_{\text{gn}} \over n}\right]}$

${\displaystyle N_{\text{g}}=N_{\text{s}}\left[1+{K_{\text{g}} \over 100}\right]^{\langle tg-ts\rangle }}$

${\displaystyle n}$ sayıdaki değerlerin ${\displaystyle \{x_{1},x_{2},\dots ,x_{n}\}}$ RMS değeri;

${\displaystyle x_{\mathrm {rms} }={\sqrt {{1 \over n}\sum _{i=1}^{n}x_{i}^{2}}}={\sqrt {{x_{1}^{2}+x_{2}^{2}+\cdots +x_{n}^{2}} \over n}}}$

olarak hesaplanır.

${\displaystyle T_{1}\leq t\leq T_{2}}$ aralığında sürekli bir f(t) fonksiyonu için karşılık gelen formülü;

${\displaystyle f_{\mathrm {rms} }={\sqrt {{1 \over {T_{2}-T_{1}}}{\int _{T_{1}}^{T_{2}}{[f(t)]}^{2}\,dt}}}}$

Bir periyodik fonksiyonun RMS değeri fonsiyonun bir periyodunun RMS değerine eşittir. Sürekli bir fonksiyonun ya da sinyalin RMS değeri eşit aralıklarla bir dizi RMS değeri örneklenerek yaklaşık olarak hesaplanabilir.

Bir fonksiyonun RMS değeri çoğunlukla fizik ve elektrik mühendisliğinde kullanılır. Örneğin, ${\displaystyle R}$ direncindeki bir iletken tarafından harcanan ${\displaystyle P}$ gücünü hesaplamak isteyebiliriz. İletkenden sabit bir ${\displaystyle I}$ akımı aktığında bu hesabı yapmak kolaydır. Basitçe:

${\displaystyle P=I^{2}R\,\!}$

Ancak akım değişen bir ${\displaystyle I(t)}$ fonksiyonu ise burada rms değeri devreye girer.

${\displaystyle P_{\mathrm {avg} }\,\!}$	${\displaystyle =\langle I^{2}R\rangle \,\!}$ (${\displaystyle \langle \ldots \rangle }$ aritmetik ortalamayı ifade eder)
	${\displaystyle =R\langle I^{2}\rangle \,\!}$ (R bir sabit olduğuna göre ortalamanın dışına çıkarılabilir)
	${\displaystyle =I_{\mathrm {rms} }^{2}R\,\!}$ (RMS in tanımından)

Aynı metot ile;

${\displaystyle P_{\mathrm {avg} }={V_{\mathrm {rms} }^{2} \over R}\,\!}$

${\displaystyle P_{\mathrm {avg} }=V_{\mathrm {rms} }I_{\mathrm {rms} }\,\!}$

Ancak bu tanım gerilimın ve akımın birbiriyle orantılı olduğu (yani yükün resistif olduğu) varsayımı temel alınarak yapılmıştır ve genellenemez.

Şebeke güçlerinde olduğu gibi alternatif akımın genel durumunda, ${\displaystyle I(t)}$ sinusoidal akım olduğunda rms değeri yukarıdaki sürekli durum denkleminden kolaylıkla hesaplanabilir. ${\displaystyle I_{\mathrm {p} }}$ yi tepe genliği olarak tanımladığımızda:

${\displaystyle I_{\mathrm {rms} }={\sqrt {{1 \over {T_{2}-T_{1}}}{\int _{T_{1}}^{T_{2}}{(I_{\mathrm {p} }\sin(\omega t)}\,})^{2}dt}}\,\!}$

${\displaystyle I_{\mathrm {p} }}$ positif bir gerçek sayı olduğuna göre,

${\displaystyle I_{\mathrm {rms} }=I_{\mathrm {p} }{\sqrt {{1 \over {T_{2}-T_{1}}}{\int _{T_{1}}^{T_{2}}{\sin ^{2}(\omega t)}\,dt}}}}$

Trigonometrik fonksiyonun karesinin alınmasını elimine etmek için trigonometrik bir varlık kullanıldığında:

${\displaystyle I_{\mathrm {rms} }=I_{\mathrm {p} }{\sqrt {{1 \over {T_{2}-T_{1}}}{\int _{T_{1}}^{T_{2}}{1-\cos(2\omega t) \over 2}\,dt}}}}$

${\displaystyle I_{\mathrm {rms} }=I_{\mathrm {p} }{\sqrt {{1 \over {T_{2}-T_{1}}}\left[{{t \over 2}-{\sin(2\omega t) \over 4\omega }}\right]_{T_{1}}^{T_{2}}}}}$

Fakat aralık tam periyotlardan oluşan bir tam sayı olduğu için (rms in periyodik fonksiyonlar için tanımından ${\displaystyle \omega ={\frac {2\pi }{t}}}$) Sinüs değerler iptal edilir.

${\displaystyle I_{\mathrm {rms} }=I_{\mathrm {p} }{\sqrt {{1 \over {T_{2}-T_{1}}}\left[{t \over 2}\right]_{T_{1}}^{T_{2}}}}=I_{\mathrm {p} }{\sqrt {{1 \over {T_{2}-T_{1}}}{{T_{2}-T_{1}} \over 2}}}={I_{\mathrm {p} } \over {\sqrt {2}}}}$

Saf bir sinüs dalgası için; tepe voltajı = RMS voltajı x 1.414(${\displaystyle {\sqrt {2}}}$) tür. Tepeden tepeye voltajı bunun iki katıdır.

• Tepe genliği ${\displaystyle I_{\mathrm {p} }}$ tepeden tepeye genliğin ${\displaystyle I_{\mathrm {p-p} }}$ yarısıdır.
• Bir AC dalga formunun zirve faktörü (crest factor); tepe(zirve) değerinin RMS değerine oranıdır.
• Bir AC dalga formunun şekil faktörü (form factor); tepe(zirve) değerinin ortalama değerine oranıdır.

• RMS calculator2 Ocak 2010 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.
• An explanation of why RMS is a misnomer when applied to power30 Ağustos 2009 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.
• RMS, Peak and Average for some waveforms12 Ocak 2010 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.